Главная > Гидродинамика > Механика жидкости и газа
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

ГЛАВА IX. ТУРБУЛЕНТНОЕ ДВИЖЕНИЕ

§ 91. Переход ламинарного движения в турбулентное. Критическое рейнольдсово число

Подкрашивая жидкость или впуская в движущийся газ облачка, отличного от него по цвету дыма, можно непосредственно наблюдать за движением отдельных малых объемов жидкости или газа. При этом, как показывают опыты, в одних случаях наблюдаемые струйки сохраняют отчетливую форму на большом протяжении и медленно рассеиваются в потоке, а в других, наоборот, сразу же размываются, окрашивая или задымляя окрестные объемы жидкости или газа.

Первый вид движения, при котором частицы следуют по отчетливо видимым траекториям, представляющим плавные, лишь слегка изменяющиеся со временем, кривые, называется ламинарным, этот вид движения был рассмотрен в предыдущей главе.

Более распространен второй вид движения с хаотически переплетенными и быстро изменяющимися во времени траекториями, с поперечными и, даже, попятными по отношению к общему движению жидкости перемещениями отдельных малых объемов. Такое нерегулярное, имеющее в малых своих частях случайный характер движение называется турбулентным.

Характерные особенности турбулентного движения удобно наблюдать, например, в городских каналах при малых скоростях движущейся в них воды. Если посмотреть с моста на поверхность воды в канале, обычно засоренную листьями, щепками и другими мелкими плавающими телами или налетом нефти, то можно заметить, как отдельные объемы воды, участвуя в общем поступательном движении, совершают весьма замысловатые движения поперек общего направления потока, а вблизи берегов, где скорости особо малы, даже попятные движения.

Ламинарные и турбулентные движения при некоторых условиях переходят одно в другое. Повышая, например, скорость ламинарно движущейся по цилиндрической трубе жидкости, заметим, как на подкрашенную и хорошо видимую вначале прямолинейную струйку начинают накладываться волны, распространение которых вдоль струйки говорит о появлении возмущений в ранее спокойном прямолинейном

движении. Постепенно число таких волн и их амплитуды начинают возрастать, пока, наконец, струйка не разобьется на нерегулярные перемешивающиеся между собой змеевидные мелкие струйки; хаотический характер этого перемешивания позволяет судить о переходе ламинарного движения в турбулентное. Описанная только что картина перехода (наблюдения такого рода впервые систематически производились Рейнольдсом во второй половине XIX в.) с полной отчетливостью вскрывает природу происходящего в жидкости явления. С возрастанием скорости ламинарное движение теряет свою устойчивость; при этом любые случайные малые возмущения, которые вначале вызывали лишь малые колебания вокруг устойчивого ламинарного движения, начинают быстро развиваться и приводят к новой форме движения жидкости — к турбулентному ее движению.

Законы движения потерявшей устойчивость жидкости, при котором самые ничтожные, возникшие от совершенно случайных причин возмущения развиваются и накладываются одно на другое, естественно, крайне сложны.

В некоторых исследованиях по турбулентному движению даже ставился вопрос: можно ли вообще рассматривать турбулентное движение как непрерывное движение, удовлетворяющее гидродинамическим уравнениям, или это совокупность случайных движений отдельных малых объемов жидкости, аналогичных, например, движению молекул. В связи с этим неоднократно делались попытки чисто статистического изучения турбулентных движений, не основанного на использовании гидродинамических уравнений. Однако все эти попытки не привели пока еще к ощутительным для практики результатам.

На самом деле, как показывают многочисленные исследования, турбулентное движение, как бы ни было оно сложно по своей внутренней структуре, подчиняется общим законам динамики непрерывной среды, в частности установленным в предыдущей главе уравнениям динамики вязкой сжимаемой или несжимаемой жидкости в нестационарной их форме. В то же время не имеет смысла точная постановка вопроса о разыскании решений этих уравнений при строго поставленных начальных и граничных условиях. Действительно, в обстановке неограниченного роста сколь угодно малых возмущений самые, ничтожные отклонения от поставленных граничных и начальных условий (неточности в изготовлении поверхности обтекаемого тела, предыдущая история потока и др.) могут привести к столь значительным изменениям решений уравнений, что за ними исчезнут все достоинства "строгой" постановки задачи. Пользоваться упрощенной геометризацией формы обтекаемых тел или каналов и не учитывать наличия начальных возмущений в потоке можно лишь в тех случаях, когда поток устойчив и существует уверенность, что сделанные малые ошибки в постановке задачи приведут к столь же малым ошибкам в ее пешении; это и делалось ранее при рассмотрении ламинарных движений. Для исследования турбулентных движений приходится применять

особые, характерные для существа рассматриваемого явления приемы, связанные с заменой действительного движения некоторой упрощенной схемой осрсдненного в пространстве и времени движения, которое примерно так же относится к истинному, как ламинарное движение — к представляющему его внутреннюю структуру хаотическому молекулярному. Эта аналогия сыграла свою роль в истории создания законов осредненного турбулентного движения жидкости.

Прежде чем перейти к выводу основных уравнений осредненного движения, рассмотрим несколько детальнее явление перехода ламинарного движения в турбулентное.

Из предыдущего вытекает, что вопрос об определении условий перехода ламинарного движения в турбулентное сводится к решению задачи об устойчивости ламинарного движения и указанию границы потери этой устойчивости. Не имея возможности останавливаться на весьма сложной математической теории устойчивости ламинарных движений, удовольствуемся изложением некоторых важных для практики выводов этой теории.

Еще в 1883 г. О. Рейнольде, на основании большого числа систематических наблюдений за движением воды в круглой цилиндрической трубе, заметил, что существует некоторое характерное для режима движения критическое число

впоследствии названное критическим числом Рейнольдса ( - средняя скорость движения в трубе, d - диаметр трубы, v - кинематический коэффициент вязкости), служащее основным критерием перехода ламинарного движения в турбулентное. В дальнейшем было установлено существование нижней границы значений числа Рейнольдса, или нижнего критического числа Рейнольдса, для круглой трубы приблизительно равного

причем при поток сохраняет свою устойчивую ламинарную форму. Наблюдения показали, что при таких ограниченных сверху значениях числа Рейнольдса любое внешнее возмущение, как бы интенсивно оно ни было, должно затухать и не может изменить общего ламинарного характера движения с параболическим распределением скоростей и пуазейлсвым законом сопротивления. Вместе с тем было замечено, что путем удаления возмущений или уменьшения начальной их интенсивности можно искусственно затянуть ламинарное движение в область значительно больших значений чисел Рейнольдса. При этом, однако, не удалось получить определенного значения для верхней

границы критического числа; эта граница многократно отодвигалась все более и более тщательными опытами и была доведена чуть ли ни до числа 150 000. Конечно, такое "затянутое" ламинарное движение не терпит появления даже очень небольших возмущений и сразу же переходит в турбулентное. Для дальнейшего представляет интерес лишь нижняя граница которую и будем всегда подразумевать, говоря о критическом числе Рейнольдса.

Оставляя в стороне вопрос об опытных значениях критического рейнольдсова числа для цилиндрических труб с различной формой сечений (об этом подробно рассказывается в курсах гидравлики), заметим лишь, что на величину критического числа сильно влияет всякое отклонение трубы от цилиндричности, т. е. диффузорность или конфузорность трубы.

Так, в сходящихся трубах (конфузорах) значительно превышает соответствующее число для цилиндрической трубы, причем тем больше, чем больше конфузорность, и, наоборот, в расширяющихся каналах (диффузорах) очень мало, особенно в трубах со значительной диффузорностью.

Отметим, что шероховатость стенок не влияет на величину критического числа Рейнольдса, что и естественно, так как "нижнее" число Рейнольдса связано с внутренней устойчивостью потока, а не наличием или отсутствием возмущений.

Можно провести некоторую аналогию между явлением перехода ламинарного движения в турбулентное в трубе и переходом ламинарного пограничного слоя в турбулентный на крыле. Если грубо качественно сопоставлять скорость на внешней границе пограничного слоя со скоростью на оси трубы, а "толщину" пограничного слоя с радиусом трубы, то следует ввести в рассмотрение рейнольдсово число пограничного слоя

характеризующее поток в данном сечении слоя.

Многочисленные опыты по определению критического числа для пограничного слоя на пластинке привели к значениям, близким к критическому числу трубы. Тот же порядок был найден и при обтеканиях круглого цилиндра, шара и крыловых профилей. При этом было обнаружено и некоторое принципиальное отличие явления перехода в пограничном слое от соответствующего явления в трубе. Относительное расположение на поверхности пластинки или другого обтекаемого тела "критического" сечения пограничного слоя, в котором ламинарный слой теряет устойчивость и переходит в турбулентный, оказалось существенно зависящим от степени возмущенности или, как иногда говорят, от "интенсивности турбулентности" набегающего на тело внешнего потока. При изменении этого фактора изменялась и величина критического числа Рейнольдса пограничного слоя,

При малой интенсивности турбулентности внешнего потока в опытах как с пластинками, так и с крыльями удавалось "затянуть" переход на большие значения чем в случае сильно возмущенных потоков. Так, например, в пограничном слое на пластинке, помещенной в мало турбулентную аэродинамическую трубу, наблюдалось ламинарное движение вплоть до "критического сечения пограничного слоя, где а на полированных металлических крыльях аэроплана в полете доводилось даже до величины 9300.

Относительный размер ламинарного участка пограничного слоя на крыле, особенно при малой турбулентности набегающего потока, зависит также от степени шероховатости крыла вблизи передней его кромки и от наличия производственных недостатков обработки поверхности в этой области крыла. Такое отличие движения жидкости в пограничном слое от движения в трубе может быть легко объяснено. Ламинарное движение жидкости в длинной трубе в области, достаточно удаленной от входа в трубу, не может зависеть от условий втекания жидкости в трубу, так как возмущения, зародившиеся вблизи входа или вошедшие вместе с внешней жидкостью, должны затухать. Иначе обстоит дело с пограничным слоем, через внешнюю границу которого вдоль всего слоя поступает внешняя жидкость. Кроме того, как уже ранее упоминалось, вблизи носика крыла пограничный слой еще очень тонок, и любые даже очень незначительные по размеру бугорки шероховатости проникнут сквозь пограничный слой, нарушая его движение.

Вместо заключающего в себе неточную величину 8, можно рассматривать числа:

составленные по более строго определяемым величинам: толщине вытеснения и толщине потери импульса. Соответствующие критические их значения могут быть найдены непосредственно по замерам скоростей в сечениях слоя или пересчетом. В настоящее время наиболее широко используется число Значение по опытам на различных крыльях и в различных аэродинамических трубах колеблется от 600 в сильно турбулентных трубах до 1300 в мало турбулентных (по некоторым данным, относящимся к трубам с очень малой турбулентностью, число достигало значения 2300).

Наблюдающееся различие в значениях для разных крыльев имеет еще одну важную причину. Подобно тому, как это имеет место в трубе, критическое значение в пограничном слое зависит еще от того, попадет ли критическое сечение в конфузорную или

диффузорную часть пограничного слоя. В области ускоренного течения во внешнем потоке можно ожидать более высоких значений чем в области замедленного движения. В качестве величины, учитывающей указанный чрезвычайно существенный фактор влияния распределения давлений в ламинарном пограничном слое на переход его в турбулентное состояние, примем введенный в конце предыдущей главы параметр

Результаты многочисленных теоретических исследований устойчивости движения в ламинарном пограничном слое, на которых мы не можем здесь остановиться, позволили установить показанную на рис. 178 приближенную кривую зависимости от значений параметра в критических сечениях ламинарного слоя. Этой кривой можно пользоваться для приближенного определения абсциссы точки потери устойчивости ламинарного движения на крылоном профиле. Методика расчета этой "критической" абсциссы крайне проста. В каждом конкретном случае об гекания данного крыла с известным распределением скорости внешнего потока можио по формулам (101) и (103) предыдущей главы установить функциональные связи между с одной стороны, и безразмерной абсциссой точки крыла — с другой:

Рис. 178.

Исключая отсюда х, найдем связь между в любых (а не только критических) точках поверхности данного крыла, которую не следует смешивать с кривой рис. 178, определяющей соотношение между критическими значениями тех же величин. Легко видеть, что кривая рис. 178 представляет изменение, противоположное по направлению изменению согласно (1). Действительно, при положительных т. е. в лобовой части пограничного слоя, 5, возрастающее с х, будет меньше, чем в кормовой области, где отрицательны; следовательно, при одном и том же распределении скоростей рейнольдсово число будет возрастать вниз по течению от положительных к отрицательным, в то время как на рис. 178 происходит обратное. Таким образом, кривая построенная по параметрическим

равенствам (1), будет пересекаться с кривой рис. 178. Определив в точке пересечения этих двух кривых или сможем по (1) найти и лгкр определим положение точки потери устойчивости ламинарного пограничного слоя на конкретном крыле.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление