Главная > Гидродинамика > Теоретическая гидродинамика
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

20.10. Уравнение Крокко.

Уравнение Бернулли из п. 1.62 можно записать через введенную в п. 20.01 энтальпию следующим образом:

Функция называется полной энергией, или энтальпией торможения (т. е. энтальпией при ) для данной линии тока. Вообще говоря, имеет различные значения на различных линиях тока. Течение, в котором имеет одно и то же значение в любой точке, называется гомэнергетическим.

В случае установившегося движения при отсутствии внешних сил уравнение движения (3) п. 3.43 примет вид

Исключая отсюда с помощью соотношения (16) п. 20.01 и условия (1), получим уравнение Крокко

Следовательно, пренебрегая вязкостью и теплопроводностью, можно найти в поле течения вихрь в том случае, когда распределение полной энергии или энтропии 5 является неравномерным. Такое распределение имеет место, например, тогда, когда движение газа начинается из состояния покоя, но распределение температуры в этом состоянии является неравномерным, или тогда, когда рассматривается течение за искривленной ударной волной (см. п. 20.60).

Из уравнения (3) следует, что если установившееся безвихревое течение является гомэнергетическим, то оно будет также и гомэнтропическим и, наоборот, если такое течение является гомэнтропическим, то оно будет также и гомэнергетическим.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление