Главная > Разное > Радиосигналы и переходные явления в радиоцепях
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

§ 7.4. Симметрично расстроенные контуры

Коэффициент передачи двухкаскадного усилителя, контуры которого симметрично расстроены относительно частоты на величину может быть представлен в виде произведения:

Здесь абсолютная величина расстройки, та определяется, как и в выражении (7.19), коэффициент усиления двухступенной схемы при резонансе.

Перейдём к переменной и перепишем выражение (7.31) в виде:

Подставив выражение (7.32) в ф-лу (7.6), получим общее выражение для определения огибающей выходного напряжения.

При подаче на вход схемы гармонической эдс с амплитудой в момент получим выражение, аналогичное ф-ле (7.27):

Полюсы подинтегральной функции будут:

Произведя интегрирование, получим

Как и следовало ожидать, при настройке одного контура на частоту а второго на где частота гармонической эдс, огибающая является вещественной функцией от Таким образом, выражение (7.34) определяет непосредственно амплитуду выходного напряжения.

На рис. 7.4 приведены графики для нескольких значении

С увеличением расстройки время установления амплитуды сокращается. Это объясняется тем, что увеличение расстройки контуров при неизменной постоянной времени фактически расширяет полосу пропускания усилителя в целом. Если привести усилитель к определённой и неизменной полосе пропускания, то зависимость процесса установления амплитуды от величины расстройки а будет выражена слабее, чем при неизменной постоянной времени

Рис. 7.4. Изменение огибающей на выходе двухступенного усилителя с симметрично расстроенными контурами при включении гармонической эдс Расстройка контуров

Так, например, при для получения той же полосы пропускания, что и при требуется сужение полосы пропускания каждого контура в раз, т. е. увеличение раз. Учитывая, что при полоса пропускания двухступенного усилителя получим при величину

Выражая через получим: при

при

Рис. 7.5. То же, что на рис. 7.4, при неизменной полосе пропускания усилителя

Формула (7.35), очевидно, совпадает с выражением (7.29) (при

Графики для изображены на рис. 7.5. Как видно, эти кривые расходятся меньше, чем на рис. 7.4.

Отметим, что при выражение для огибающей может быть получено в виде последовательного приближения путём разложения коэффициента передачи, определяемого ф-лой (732), по степеням расстройки а:

Сравнивая слагаемые в правой части выражения (7.36) с выражением (7.26), приходим к выводу, что каждому из этих слагаемых соответствует решение вида (7.29) при

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление