Главная > Физика > Введение в нелинейную физику: от маятника до турбулентности и хаоса
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

§ 1. Модель Лоренца

Модель Лоренца появилась в результате целенаправленного поиска некоторых модельных уравнений, которые имели бы непериодические решения стохастического типа. Идея Лоренца заключалась в использовании таких решений для долгосрочного прогноза погоды. Стохастическая динамика, как мы уже знаем, делает бессмысленным какие-либо предсказания на времена, большие времени размешивания. Непредсказуемость обусловлена локальной неустойчивостью траекторий и существованием реальных конечных неточностей в определении начальных условий. Однако макроскопическая динамика усредненных величин на больших временах, сравнимых, например, со временем диффузии, вполне предсказуема (ком. 1).

Рис. 11.1. Модель двумерной конвекции

Уравнения модели Лоренца. Физическим процессом, лежащим в основе модели Лоренца, является двумерная тепловая конвекция (рис. 11.1). Она развивается в результате подогревания нижнего слоя под действием градиента температуры и силы тяжести. Подогретая у нижней пластинки жидкость становится легче. Ее вытесняет вверх более холодная и потому более тяжелая жидкость (архимедова сила). Далее холодная жидкость, попав вниз, подогревается; теплая, поднявшись вверх, охлаждается. Процесс конвекции описывается двумя уравнениями — уравнением для функции тока и уравнением теплопроводности для отклонения 9 температуры от равновесного (линейного по ) закона:

Здесь коэффициент вязкости, ускорение силы тяжести, а — коэффициент теплового расширения, и — коэффициент температуропроводности, I — расстояние между пластинками, разница между нижней и верхней температурами Обе границы (верхняя и нижняя) предполагаются свободными, и на них и обращаются в нуль.

Рэлей рассмотрел возмущения в системе (1.1) в виде

где волновое число возмущения. Онпоказал [8], что существует некоторое число

такое, что если

то возмущения неустойчивы и нарастают. Число называется числом Рэлея. Максимум достигается при и равен

Естественно, что весь этот анализ проводился в линейном приближении, и центральный вопрос заключается в том, что представляет собой динамика системы в результате развития неустойчивости. На этот вопрос можно ответить, пользуясь только нелинейной системой, а точнее, — какой-либо

разумной аппроксимацией уравнений (1.1). Используя результаты Зальцмана, Лоренц получил аппроксимирующие уравнения следующим образом. Представим и в виде

где и - некоторые константы, вид которых далее не потребуется, а новые неизвестные переменные, зависящие только от времени. Если подставить (1.5) в (1.1) и отбросить осциллирующие члены, то оказывается, что полученная система уравнений является замкнутой в переменных Подобная процедура обрезания тригонометрических сумм для уравнений носит название галеркинской аппроксимации. Существенно, что в данном случае вид нелинейности системы (1.1) порождает единственную аппроксимацию с системой уравнений минимального порядка. Она имеет вид

и называется системой Лоренца. В ней точка означает дифференцирование по безразмерному времени

-число Прандтля,

Физический смысл переменных очевиден из определений (1.5). Величина X пропорциональна скорости конвекции, -разности температур между восходящим и нисходящим потоками, пропорционально отклонению вертикального профиля температуры от линейного.

Фазовое пространство системы (1.6) трехмерно, и она имеет число степеней свободы Изменение фазового объема со временем определяется выражением

Отсюда видно, что объем фазовой жидкости стремится к нулю экспоненциально с показателем

Кроме того, второе равенство в (1.7) также указывает на сжимаемость фазовой жидкости.

Если при этом траектории не выходят из сжимающегося объема, то существует некоторое предельное множество — аттрактор — с нулевым фазовым объемом, к которому притягиваются траектории при Аттрактор может быть обычным (например, предельным циклом), но может быть и стохастическим. Последнее и было обнаружено Лоренцем при

(рис. 11.2). Значение соответствует т. е. максимальному инкременту. Критическое число для неустойчивости стационарной конвекции (см. ниже) равно при этом та 24,74. Поэтому означает слабую надкритичность.

Линеаризация. Система Лоренца зависит от нескольких параметров, и поэтому исследование ее динамики является достаточно сложной задачей.

Тем не менее усилиями многих исследователей стало ясно, как возникает стохастический аттрактор. Эти результаты начинаются с работы самого Лоренца.

Простейшая операция, с которой следует начать, заключается в определении критических точек в фазовом пространстве. Линеаризация системы (1.1) в окрестности стационарного решения приводит к характеристическому уравнению

При уравнение (1.8) имеет три действительных корня. В области

все корни и решения устойчивы. В этом случае имеется единственный аттрактор, которым является неподвижная точка в начале координат. Ей соответствует стационарная теплопроводность Рэлея-Бенара.

Рис. 11.2. Траектория на с тохастическом аттракторе Лоренца при [3]

Рис. 11.3. Устойчивый аттрактор в начале координат

Рис. 11.4. Два устойчивых и одно неустойчивое положения равновесия

Однако при возникает один положительный корень. Он вызывает развитие неустойчивости и связанной с ней конвекции. Критическое значение как раз соответствует критическому числу Рэлея.

Переход через сопровождается потерей устойчивости аттрактора в начале координат. Появляются две новые неподвижные точки с координатами

Последовательность бифуркаций. В точке происходит первая бифуркация в модели Лоренца. Ее легче понять, обратившись к рис. 11.3 и 11.4. В области (1.9) все траектории притягиваются к началу координат. Поэтому говорят, что все траектории образуют устойчивое многообразие начала координат.

Рис. 11.5. Появление спиралей при

При (рис. 11.4) ответвляются два устойчивых положения равновесия (1.10). Появляется неустойчивое многообразие начала координат. С дальнейшим ростом два собственных значения X становятся комплексно сопряженными. Им соответствуют две спирали на рис. 11.5, а точкам притяжения спиралей—стационарная конвекция Рэлея — Бенара.

Дальнейший рост приводит к увеличению диаметра спиралей, пока они не коснутся друг друга. Это происходит при (рис. 11.6). В результате этой бифуркации образуется гомоклиническая траектория.

При происходят еще некоторые бифуркации и появляются квазистохастические траектории. Мы не будем их описывать и перейдем сразу к бифуркации при

Аттрактор Лоренца. Две устойчивые точки в центрах спиралей превращаются в неустойчивые. В результате при траектория, приблизившись к одной из них, «оттолкнется» от нее и начнет путь ко второй точке (рис. 11.7). Там произойдет то же отталкивание. Возникает случайное блуждание траектории между двумя неустойчивыми точками. При этом вокруг каждой из них траектория совершает некоторое число Оборотов (ср. с рис. 11.2). В пределе возникает стохастический аттрактор Лоренца.

Рис. 11.6. Образование гомоклинической траектории при к 13,926

Рис. 11.7. Траектории аттрактора Лоренца

Если не быть слишком точным в определениях, то можно сказать, что любая траектория спустя какое-то время притягивается и «садится» на некоторую область в фазовом пространстве. Область устроена сложно и имеет канторову структуру. Движение на ней является стохастическим (точнее, в очень малой окрестности вблизи этой области, так как она является предельной для траектории). Описанная предельная область и является аттрактором Лоренца.

Исследование модели Лоренца показало, прежде всего, что новое понятие стохастического аттрактора может быть связано с понятием турбулентности. Действительно, модель Лоренца слишком проста, для того чтобы не ожидать стохасгичности в значительно более сложных системах. Кроме того, бифуркационный анализ ее показал, что иногда существует реальная возможность построить «бифуркационное дерево», указывающее последовательность различных метаморфоз с решениями в пространстве параметров системы. Таким образом, казалось бы, можно искать путь появления турбулентности, или, иначе, построить сценарий ее развития. Мы еще остановимся, на этом вопросе более подробно в конце главы.

Здесь лишь отметим главную особенность модели Лоренца, значительно ограничивающую возможности ее сравнения с реальными экспериментальными данными. Она связана, конечно, с обрезанием системы уравнений. Задача с очень большим числом степеней свободы заменена задачей с минимальным их числом. Волновое число фактически входит в систему Лоренца как параметр. Тем самым исключаются из рассмотрения всевозможные структурные элементы движения жидкости. В действительности эта сторона динамики чрезвычайно богата [10], и мы приведем в следующем параграфе небольшую информацию о структурной эволюции конвекции при переходе к турбулентности (ком. 3).

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление