Главная > Физика > Калибровочные теории слабых взаимодействий
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Глава 8. Теория лептонов

§ 1. Модель

В данной главе мы изложим теорию слабых и электромагнитных взаимодействий лептонов созданную Вейнбергом [202] и независимо от него Саламом [173]. Были и другие попытки объединения слабых и электромагнитных взаимодействий [88, 133, 175, 178]. Новизна же модели Салама и Вейнберга в том, что она основана на механизме Хиггса. Оба названных автора предполагали, что построенная теория будет перенормируемой. Мы уже говорили в гл. 6, § 3, какие доводы можно привести в пользу такого предположения, и вернемся еще к этому вопросу в гл. 14. В данной же главе, а также в следующей мы сосредоточим внимание на непосредственных экспериментальных следствиях.

В первоначальной теории Вейнберга — Салама мюон и его нейтрино рассматривались точно так же, как электрон и электронное нейтрино.

Пусть поле отрицательно заряженного электрона (мюона), поле соответствующего ему нейтрино. Определим левые (индекс и правые (индекс компоненты

Чтобы получить правильную слабую связь с заряженными -мезонами (рассматриваемыми как поля Янга — Миллса), естественно объединить левые поля в дублеты

преобразующиеся по спинорным представлениям слабой группы адронная часть которой была определена в гл. 2, § 2. Очевидно, однако, что нейтральный член триплета полей Янга — Миллса нельзя отождествить с фотоном, поскольку он связан с нейтрино в формуле (8.1), но не связан с полями и Чтобы ввести фотон, можно поступить следующим образом.

Будем называть группу «слабой изоспиновой группой», а соответствующее ей квантовое число обозначим через

Определим «слабый гиперзаряд» у, записав оператор электрического заряда как

Тогда для дублетов и мы должны иметь . Поскольку каждое из полей очевидно, не имеет лептонного партнера, мы будем считать каждое из них синглетом, так что для них Все эти квантовые числа собраны в табл. 2. Нижняя строка соответствует полю Хиггса, которое вскоре будет введено.

Таблица 2 (см. скан) Квантовые числа в модели Вейнберга — Салама

До спонтанного нарушения симметрии лептоны являются безмассовыми, так как для группы массовые члены не коммутируют с величиной

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление