Главная > Физика > Курс электродинамики (Измайлов С.В.)
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

§ 33. Энергия деформируемой системы зарядов во внешнем поле. Силы, действующие на систему

Существующие в природе системы заряженных частиц, например атомы или молекулы, нельзя считать жесткими. Заряды в таких деформируемых системах могут смещаться относительно своих положений равновесия. Вследствие деформации системы в ней возникает дипольный момент, который в первом приближении пропорционален внешнему полю

Коэффициент а называется поляризуемостью системы и имеет размерность объема. Для атомов а имеет величину порядка величины их объема

Система, в которой индуцированный момент параллелен полю, называется изотропной. Система, в которой не параллельно полю, называется анизотропной. Для анизотропных систем составляющие индуцированного дипольного момента являются линейными функциями составляющих напряженности поля

или

Совокупность коэффициентов образует симметричный тензор поляризуемости системы.

Сила, действующая в поле на индуцированный момент, равна

так как в электростатическом поле следовательно, Переставляя значки суммирования у и о и пользуясь симметрией тензора поляризуемости, получим

Отсюда потенциальная энергия индуцированного диполя во внешнем поле

Для изотропной системы

Так как энергия диполя во внешнем поле равна — то разность

надо рассматривать как упругую энергию деформированной внешним полем системы зарядов. Момент вращения, действующий на индуцированный диполь, согласно (32.09) и (33.03) равен

Момент К равен нулю для изотропной системы (так как в этом случае вектор параллелен но отличен от нуля для анизотропной системы.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление